$R$を可換環とし,以下全て$R$加群上で考える.
帰納極限の定義を簡単に載せておく.
$I$を有向写像,$ \mathcal{I}= \{ M_i \ (i\in I) \ , \ f_{ji}:M_i \rightarrow M_j \ \ (i \leq j)\}$を帰納系とする.
$\coprod_{i\in I}M_i$(集合としての直和)に同値類$\sim$を次のように定める:
$$x_i\in M_i,x_j\in M_j,x_i \sim x_j \stackrel{\mathrm{def}}{\iff} \exists k\in I,i,j\leq k,f_{ki}(x_i)=f_{kj}(x_j)$$
そしてこの同値関係による商集合を
$$ \ilim{i\in I}M_i:= \left. \left( \coprod_{i\in I}M_i \right) \middle/ {\sim} \right.$$
と定め,これを$\mathcal{I}$の帰納極限と呼ぶ.その同値類を$[x], (x\in \coprod_{i\in I}M_i)$と書き,$[x_i]+[x_j]:=[f_{ki}(x_i)+f_{kj}(x_j)] \ , (x_i\in M_i,x_j\in M_j,i,j\leq {}^{\exists } k ) $,$a[x]=[ax] \ , (a\in R, x\in \coprod_{i\in I}M_i)$として演算を定める.これは代表元や$k$の取り方によらず定義でき,これによって$\displaystyle\ilim{i\in I}M_i $は$R$加群になる.
$\displaystyle[x]\in \ilim{i\in I}M_i $に対して,代表元として$0\in M_i$がとりえるなら,$[x]$は$\displaystyle\ilim{i\in I}M_i $の単位元となり,またその時に限る.
各$i\in I$に対し,準同型を$\displaystyle\iota_i:M_i\rightarrow\ilim{i\in I}M_i;x_i \mapsto [x_i]$と定め,これを標準的包含と呼ぶ.
帰納極限の普遍性は次のように言える:
任意の$R$加群$N$と,任意の準同型写像の族$(\phi_i:M_i \rightarrow N)_{i\in I}$で任意の$i,j\in I, i\leq j$に対して,$\phi _j \circ f_{ji}=\phi _i$を満たすものに対して,準同型$\displaystyle \phi:\ilim{i\in I}M_i \rightarrow N$で,任意の$i\in I$に対し$\phi \circ \iota_i=\phi _i$を満たすものが一意的に存在する.
$ \mathcal{J}= \{ N_i \ (i\in I) \ , \ g_{ji}:N_i \rightarrow N_j \ \ (i \leq j)\}$を帰納系,$ \mathcal{I}$を上で定義したものに対して,
$R$加群の準同型写像の族$(\psi_i:M_i \rightarrow N_i)_{i\in I}$で任意の$i,j\in I, i\leq j$に対して,$\psi _j \circ f_{ji}=g_{ji}\circ\psi _i$を満たすものとする.$\iota_i$を$M_i$の標準的包含,$\bar{\iota_i }$を$N_i$の標準的包含とすると,$(\bar{\iota_j }\circ\psi_j)\circ f_{ji}=\bar{\iota_j }\circ g_{ji}\circ\psi _i=\bar{\iota_i }\circ\psi _i$を満たすので,帰納極限の普遍性から準同型$\displaystyle \psi:\ilim{i\in I}M_i \rightarrow\ilim{i\in I}N_i$で,任意の$i\in I$に対し$\psi \circ \iota_i=\bar{\iota_i }\circ\psi _i$を満たすものが一意的に存在する.$\displaystyle\ilim{i\in I}\psi_i= \psi$と書く.
すなわち$\displaystyle \ilim{i\in I}N_i$と$\bar{\iota_j }\circ\psi_j$に対して普遍性を使った.図式にすると分かりやすい:
※以下オマケです.
$I$を有向写像,$k=1,2,3$に対して,$ \mathcal{I}_k= \{ A_{k,i} \ (i\in I) \ , \ g_{k,ji}:A_{k,i} \rightarrow A_{k,j} \ \ (i \leq j)\}$,$ \mathcal{J}_k= \{ B_{k,i} \ (i\in I) \ , \ f_{k,ji}:B_{k,i} \rightarrow B_{k,j} \ \ (i \leq j)\}$を帰納系,$(\psi_{k,i}:A_{k,i} \rightarrow B_{k,i})_{i\in I}$は準同型写像の族で任意の$i,j\in I, i\leq j$に対して,$\psi _{k,j} \circ g_{k,ji}=f_{k,ji}\circ\psi _{k,i}$を満たすものとする.また,準同型写像の族$(h'_{k,i}:A_{k,i} \rightarrow A_{k+1,i})_{i\in I}$,$(h_{k,i}:B_{k,i} \rightarrow B_{k+1,i})_{i\in I}$ $(k=1,2)$を任意の$i,j\in I, i\leq j$に対して,$h'_{k,j} \circ g_{k,ji}=g_{k+1,ji}\circ h'_{k,i}$,$h'_{2,i}\circ h'_{1,i}=0$,$h _{k,j} \circ f_{k,ji}=f_{k+1,ji}\circ h_{k,i}$,$h_{2,i}\circ h_{1,i}=0$, $(k=1,2)$を満たすものとする.
任意に$i\in I$をとる.$Z'_i:=\{x\in \Im\psi_{2,i} \vert \ h_{2,i}(x)=0 \}\subset \ker{h_{2,i}}$,$B'_i:=h_{1,i}(\Im\psi_{1,i})$,$H_{1,i}:=Z'_i/B'_i$,$H_{2,i}:=\ker{h_{2,i}}/\Im \ h_{1,i}$とし,準同型$\phi_i:H_{1,i} \rightarrow H_{2,i};x+B'_i \mapsto x+\Im \ h_{1,i}$とおく.また,任意の$i,j\in I, i\leq j$に対して,$G_{ji}:H_{1,i} \rightarrow H_{1,j};x+B'_i \mapsto f_{2,ji}(x)+B'_j $,$F_{ji}:H_{2,i} \rightarrow H_{2,j};x+\Im \ h_{1,i} \mapsto f_{2,ji}(x)+\Im \ h_{1,j} $とする.$\phi_i,\ G_{ji}, \ F_{ji}$はwell-definedである.そして,$\{ H_{1,i} , \ G_{ji}\}$,$ \{ H_{2,i} , \ F_{ji}\}$は帰納系で,$\phi _{j} \circ G_{ji}=F_{ji}\circ\phi _{i}$を満たす.
なので,帰納極限間の準同型$\displaystyle \phi:\ilim{i\in I}H_{1,i} \rightarrow\ilim{i\in I}H_{2,i}$を考えることができる.
記号は上記のものを使う.このとき,$\phi$ は単射であり,更に次の条件を満たすとき,$\phi$は全射になる.
条件:
任意の$x\in B_{2,i}$に対し,ある$j\in I$,$i\leq j$と$y\in A_{2,j}$が存在して,$f_{2,ji}(x)=\psi_{2,j}(y)$が成立する.
まず,$\phi$ が単射であることを示す.
$\displaystyle x \in \ilim{i\in I}H_{1,i}$は$\phi(x)=0 $を満たすとする.$x$の代表元を$x_i+B'_i$とすると,$[\phi_i(x_i+B'_i) ]=0 $なので,ある$j\in I$,$i\leq j$が存在して,$F_{ji}(\phi_i(x_i+B'_i))=\Im\ h_{1,j}$.そして$\Im\ h_{1,j}=F_{ji}(\phi_i(x_i+B'_i))=\phi_j(G_{ji}(x_i+B'_i))=\phi_j(f_{2,ji}(x_i)+B'_j)$
なので,$\phi_j$の単射性より,$f_{2,ji}(x_i)+B'_j=B'_j$.すなわち$f_{2,ji}(x_i)+B'_j \sim x_i+B'_i$であるから,$x=0$.故に$\phi$ は単射である.
次に条件を満たすとき,$\phi$は全射になることを示す.
任意に$\displaystyle x \in \ilim{i\in I}H_{2,i}$をとる.$x$の代表元を$x_i+\Im\ h_{1,j}$とする.その$x_i$に対して,条件より,ある$j\in I$,$i\leq j$と$y_j\in A_{2,j}$が存在して,$f_{2,ji}(x_i)=\psi_{2,j}(y_j)$が成立.このとき,$h_{2,j}(\psi_{2,j}(y_j))=h_{2,j}(f_{2,ji}(x_i))=f_{3,ji}(h_{2,i}(x_i))=f_{3,ji}(0)=0$
なので,$\psi_{2,j}(y_j)\in\ker{h_{2,j}}$.また,$\psi_{2,j}(y_j)\in\Im\psi_{2,j}$なので,$\psi_{2,j}(y_j)\in Z'_j$である.
今,$\psi_{2,j}(y_j)+B'_j\in H_{1,j}$に対して,$\phi_j(\psi_{2,j}(y_j)+B'_j)=\psi_{2,j}(y_j)+\Im\ h_{1,j}=f_{2,ji}(x_i)+\Im\ h_{1,j}\sim x_i+\Im\ h_{1,i}$.
よって$\phi([\psi_{2,j}(y_j)+B'_j])=[x_i+\Im\ h_{1,i}] $なので,$\phi$の全射性が示された.