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大学数学基礎解説
文献あり

リー代数1.2.3 イデアルと準同型

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自己同型と内部自己同型

(自己同型)

 LLie代数とする。
 φ:LLLie代数の同型写像のとき、特に自己同型写像とか自己同型という。
 Lの自己同型の全体をAutLとかく。つまり、AutL:={φ:LL|φは同型}

AutL0を含まないので、線型空間とはならないが、写像の合成を積として群をなすので、Lie代数の自己同型群とよぶ。

今回はAutLの元についての例を見ていく。

 Vを有限次元線型空間とし、Lgl(V)を線型Lie代数とする。
Lが、すべてのgGL(V)に対し、gLg1Lをみたすとき、
gGL(V)に対し、写像ιg:LL,ιg(x):=gxg1と定める。
このとき、ιgAutLである。(ιg1=ιg1である。)

gLg1Lという条件はIm(ιg)=Lとなるための条件である。

ιgAurLとなる例

 L=gl(V)とすると、すべてのgGL(V)に対し、gLg1Lをみたすので、gGL(V)に対し、写像ιg:gl(V)gl(V),ιg(x):=gxg1は自己同型。

 L=sl(V)とすると、すべてのgGL(V),xsl(V)に対し、
Tr(gxg1)=Trx=0である。
よって、gLg1Lをみたすので、gGL(V)に対し、
写像ιg:sl(V)sl(V),ιg(x):=gxg1は自己同型。

 以下、Fの標数は0とする。(F=RorCと思えばいい)

(巾零行列、巾零変換)

 Ngln(F)巾零行列であるとは、あるkNが存在して、Nk=Oとなることをいう。
 同様に、Vを線型空間として、fgl(V)巾零変換であるとは、あるkNが存在して、fk=0となることをいう。

巾零や冪零は画数が多いので、nilpotentと書いたりする。

 LLie代数とする。xLについて、adxが巾零で、特にk>0に対して、(adx)k=0とするとき、exp(adx):LL
exp(adx):=n=01n!(adx)n=n=0k11n!(adx)nと定める。

上記の仮定の下で、exp(adx):LLは線型変換であり、exp(adx)が逆写像である。(adx)0=idLと読みかえる。

続いて、exp(adx)Lie代数の準同型であることを示そう。あえて、より一般的な形で示す。

 LLie代数とする。:LLL上の微分で巾零なものとする。
 このとき、expAutLである。

 まず、は巾零なので、あるkNが存在して、k=0である。
したがって、exp=n=0k1nn!と表される。
 やはり、expは線型同型写像であるので、かっこ積を保つことを確認すれば良い。
 x,yLを任意にとる。Leibniz則より、帰納的に次が分かる。[x,y]=xyと略記すると、
 n(xy)n!=j=0nj(x)j!(nj)(y)(nj)!が成り立つ。
このとき、

exp(x)exp(y)=(n=0k1n(x)n!)(m=0k1m(y)m!)=n=02k2(j=0nj(x)j!nj(y)(nj)!)=n=02k2n(xy)n!=n=0k1nn!(xy)=exp(xy)

1行目から2行目の間には、k=0と、ななめに足すことの合わせ技を使うとわかる。

さて、表記を元に戻すと、[exp(x),exp(y)]=exp([x,y])
すなわち、expAutLがわかる。

 expが線型同型写像であることについて
線型性は、の合成の線型結合であることからわかる。
expの逆写像はexp()であることからわかる。
なお、expL上の微分には基本的にならない。

 adxL上の微分であるので、補題により、adxが巾零ならば、exp(adx)AutL

(内部自己同型)

 LLie代数とする。xLについて、adxが巾零とする。
 このとき、exp(adx)AutL内部自己同型という。
 より一般に、{exp(adx)AutL|adxは巾零}で生成されるAutLの元全体をIntLと書いて、IntLの元を内部自己同型という。

 ようするに、j=1nexp(adxj)AutLという形の元を内部自己同型というわけである。

もちろん、このように定義するのは、IntLAutLの部分群にするためである。

 LLie代数とし、φAutLとする。
 (i)φ(adx)φ1=adφ(x)
 (ii)adxが巾零ならば、adφ(x)も巾零である。
 (iii)φexp(adx)φ1=exp(adφ(x))
 (iv)IntLAutLの正規部分群である。

(i)φ(adx)φ1(y)=φ([x,φ1(y)])=[φ(x),y]=adφ(x)(y)
であるので、φ(adx)φ1=adφ(x)が成り立つ。

(ii)adxが巾零より、kNが存在して、(adx)k=0となる。
このとき、(adφ(x))k=(φ(adx)φ1)k=φ(adx)kφ1=0
したがって、adφ(x)は巾零である。

(iii) adxは巾零としよう。kNとして、(adx)k=0とする。
φexp(adx)φ1=φ(n=0k1(adx)nn!)φ1=(n=0k1φ(adx)nφ1n!)=(n=0k1(adφ(x))nn!)=expadφ(x)

(iv) まず、IntLの元を任意にとる。
IntLの元は、j=1nexp(adxj)とかける。(adxjは巾零)
任意のφAutLに対し、
φ(j=1nexp(adxj))φ1=(j=1nφexp(adxj)φ1)=(j=1nexp(adφ(xj)))

adφ(xj)は巾零なので、(j=1nexp(adφ(xj)))IntL
つまり、φIntLφ1IntLとなり、IntLAutLの正規部分群である。

sl2(F)での計算例

 L:=sl2(F)とおく。(ただし、Fの標数は0とする。)
 sl2(F)の基底として次を選ぶ。

x:=(0100)y:=(0010)h:=(1001)

と定める。
 以下、計算は後で確認することにして、話の流れを説明する。

このとき、σ:=expadxexpad(y)expadxと定めると、
adx,adyは巾零なので、σIntLであることがわかる。

特に、σIntLの正体は、σ(x)=y,σ(y)=x,σ(h)=hである。

 今度は、σに倣って、s:=expxexp(y)expxと定めると、s=(0110)

例1のιs:sl2(F)sl2(F),ιs(z):=szs1を考え、基底の行き先を計算すると、
なんと、σ=ιsとなることがわかる。

これは偶然ではなく、適切な仮定の下で正しいことを計算の後に定理として述べる。

 計算例の確認

adx,adyは巾零であること

 基底{x,y,h}の行き先を具体的に書き表してみよう。

 adx(x)=0,adx(y)=h,adx(h)=2x
 ady(x)=h,ady(y)=0,ady(h)=2y
であるので、
 (adx)2(h)=(adx)(2x)=0,(adx)3(y)=(adx)2(h)=0
すなわち、(adx)3=0である。同様に、(ady)3=0である。
 従って、adx,adyは巾零である。

 expたちの計算

直前の結果より、
 expadx=n=02(adx)nn!=idL+adx+12(adx)2

これより、
 expadx(x)=x,expadx(y)=y+hx,expadx(h)=h2x

同様に、
 expad(y)(x)=x+hy,expad(y)(y)=y,expad(y)(h)=h2y

よって、
 σ(x)=expadx(xy+h)=x(y+hx)+(h2x)=y

 σ(y)=expadxexpad(y)(x+y+h)=expadx((x+yh)+y+(h2y))=expadx(x)=x

 σ(h)=expadxexpad(y)(h2x)=expadx((h2y)2(xy+h))=expadx(2xh)=2x(h2x)=h

従って、σ(x)=y,σ(y)=x,σ(h)=hである。

 また、x2=y2=0なので、
 expx=I2+x=(1101) expy=I2+y=(1011)

これより、
 s=expxexp(y)expx=(1101)(1011)(1101)=(0110)

さらに、
 ιs(x)=sxs1=(0110)(0100)(0110)=(0010)=y

 ιs(y)=sys1=(0110)(0010)(0110)=(0100)=x

 ιs(h)=shs1=(0110)(1001)(0110)=(1001)=h

すなわち、σ=ιsとなっている。

 Vを標数が0の体F上の有限次元線型空間とし、Lgl(V)を線型Lie代数とする。
 xLが巾零であるとき、すべてのyLについて、(expx)y(expx)1=expadx(y)が成り立つ。

 adx(y)=[x,y]=xyyxであるので、
 Lx(y):=xy,Rx(y):=yxと定めると、
 adx(y)=Lx(y)+Rx(y)より、adx=Lx+Rxとかける。
 Lx,Rx:VVは線型写像で、可換である。つまり、LxRx=RxLx
 xが巾零より、Lx,Rxも巾零である。これらを用いて、計算する。
 expadx=exp(Lx+Rx)=expLxexpRx
 xが巾零より、xk+1=0を満たす自然数kが存在するので、(Lx)k+1=0,(Rx)k+1=0がわかる。
 expLx(y)=(n=0k(Lx)nn!)(y)=n=0kxnyn!=(n=0kxnn!)y=(expx)y=Lexpx(y)

 expRx(y)=(n=0k(Rx)nn!)(y)=n=0ky(x)nn!=y(n=0k(x)nn!)=y(exp(x))=Rexp(x)(y)

 したがって、expLx=Lexpx,expRx=Rexp(x)
 すなわち、expadx=expLxexpRx=LexpxRexp(x)
 expadx(y)=LexpxRexp(x)(y)=(expx)y(exp(x))=(expx)y(expx)1

 定理3を用いて、例2のσ=ιsを示そう。
 定理3を書き直すと、ιexpx=expadxとかける。
 s=expxexp(y)expxより、
 ιs=ιexpxιexp(y)ιexpx=expadxexpad(y)expadx=σ  

参考文献

[1]
James E. Humphreys, Introduction to Lie Algebras and Representation Theory
投稿日:17
更新日:110
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