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現代数学解説
文献あり

Chuによる無限積の三項関係式

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$$\newcommand{bk}[0]{\boldsymbol{k}} \newcommand{bl}[0]{\boldsymbol{l}} \newcommand{BQ}[5]{{}_{#1}\psi_{#2}\left[\begin{matrix}#3\\#4\end{matrix};#5\right]} \newcommand{calA}[0]{\mathcal{A}} \newcommand{calS}[0]{\mathcal{S}} \newcommand{CC}[0]{\mathbb{C}} \newcommand{F}[5]{{}_{#1}F_{#2}\left[\begin{matrix}#3\\#4\end{matrix};#5\right]} \newcommand{inv}[0]{\mathrm{inv}} \newcommand{maj}[0]{\mathrm{maj}} \newcommand{ol}[0]{\overline} \newcommand{Q}[5]{{}_{#1}\phi_{#2}\left[\begin{matrix}#3\\#4\end{matrix};#5\right]} \newcommand{QQ}[0]{\mathbb{Q}} \newcommand{ZZ}[0]{\mathbb{Z}} $$

$\langle x;q\rangle_{\infty}:=(x,q/x;q)_{\infty},\langle x_1,\dots,x_r;q\rangle_{\infty}:=\langle x_1;q\rangle_{\infty}\cdots \langle x_r;q\rangle_{\infty}$とする.

Chu(1992)

$A^2=bcde$のとき,
\begin{align} \langle A/b,A/c,A/d,A/e;q\rangle_{\infty}-\langle b,c,d,e;q\rangle&=b\langle A,A/bc,A/bd,A/be;q\rangle_{\infty} \end{align}
が成り立つ.

まず, 恒等式
\begin{align} &(1-Aq^k/b)(1-Aq^k/c)(1-Aq^k/d)(1-Aq^k/e)\\ &-(1-bq^k)(1-cq^k)(1-dq^k)(1-eq^k)\\ &=bq^k(1-Aq^{2k})(1-A/bc)(1-A/bd)(1-A/be) \end{align}
が成り立つことが直接計算によって確かめられる. これより,
\begin{align} T_k:=\frac{(b,c,d,e;q)_k}{(A/b,A/c,A/d,A/e;q)_k} \end{align}
としたとき,
\begin{align} T_k-T_{k+1}&=(1-Aq^k/b)(1-Aq^k/c)(1-Aq^k/d)(1-Aq^k/e)\frac{(b,c,d,e;q)_k}{(A/b,A/c,A/d,A/e;q)_{k+1}}\\ &-(1-bq^k)(1-cq^k)(1-dq^k)(1-eq^k)\frac{(b,c,d,e;q)_k}{(A/b,A/c,A/d,A/e;q)_{k+1}}\\ &=bq^k(1-Aq^{2k})(1-A/bc)(1-A/bd)(1-A/be)\frac{(b,c,d,e;q)_k}{(A/b,A/c,A/d,A/e;q)_{k+1}} \end{align}
と計算できる. よって,
\begin{align} &\sum_{k=m}^{n-1}\frac{1-Aq^{2k}}{1-A}\frac{(b,c,d,e;q)_k}{(Aq/b,Aq/c,Aq/d,Aq/e;q)_k}q^k\\ &=\frac{(1-A/b)(1-A/c)(1-A/d)(1-A/e)}{b(1-A)(1-A/bc)(1-A/bd)(1-A/be)}(T_m-T_n) \end{align}
$m\to-\infty, n\to\infty$として,
\begin{align} &\BQ66{\sqrt Aq,-\sqrt Aq,b,c,d,e}{\sqrt A,-\sqrt A,Aq/b,Aq/c,Aq/d,Aq/e}{q}\\ &=\frac{(1-A/b)(1-A/c)(1-A/d)(1-A/e)}{b(1-A)(1-A/bc)(1-A/bd)(1-A/be)}\\ &\cdot\left(\frac{(bq/A,cq/A,dq/A,eq/A;q)_{\infty}}{(q/b,q/c,q/d,q/e;q)_{\infty}}-\frac{(b,c,d,e;q)_{\infty}}{(A/b,A/c,A/d,A/e;q)_{\infty}}\right) \end{align}
を得る. ここで, Baileyの${}_6\psi_6$和公式 より,
\begin{align} &\BQ66{\sqrt Aq,-\sqrt Aq,b,c,d,e}{\sqrt A,-\sqrt A,Aq/b,Aq/c,Aq/d,Aq/e}{q}\\ &=\frac{(Aq,q/A,Aq/bc,Aq/bd,Aq/be,Aq/cd,Aq/ce,Aq/de;q)_{\infty}}{(Aq/b,Aq/c,Aq/d,Aq/e,q/b,q/c,q/d,q/e;q)_{\infty}} \end{align}
であるから,
\begin{align} \langle A/b,A/c,A/d,A/e;q\rangle_{\infty}-\langle b,c,d,e;q\rangle&=b\langle A,A/bc,A/bd,A/be;q\rangle_{\infty} \end{align}
を得る.

$q\mapsto q^2$としてから, $b=c=d=e-q$として, 以下のJacobiによる公式を得る.

\begin{align} (-q;q^2)_{\infty}^8-(q;q^2)_{\infty}^8&=16q(-q^2;q^2)_{\infty}^8 \end{align}

定理1の証明途中に現れた等式
\begin{align} &\BQ66{\sqrt Aq,-\sqrt Aq,b,c,d,e}{\sqrt A,-\sqrt A,Aq/b,Aq/c,Aq/d,Aq/e}{q}\\ &=\frac{(1-A/b)(1-A/c)(1-A/d)(1-A/e)}{b(1-A)(1-A/bc)(1-A/bd)(1-A/be)}\\ &\cdot\left(\frac{(bq/A,cq/A,dq/A,eq/A;q)_{\infty}}{(q/b,q/c,q/d,q/e;q)_{\infty}}-\frac{(b,c,d,e;q)_{\infty}}{(A/b,A/c,A/d,A/e;q)_{\infty}}\right),\qquad(A^2=bcde) \end{align}
はGasper-Rahmanによる bibasic超幾何級数の和公式 の特別な場合となっている.

追記

定理1は本質的にBaileyの1936年の論文で示されているようである.

参考文献

[1]
Wenchang Chu, Leontina Di Claudio, Classical Partition Identities and Basic Hypergeometric Series, 2004
[2]
W. N. Bailey, Series of hypergeometric type which are infinite in both directions, Quart. J. Math., 1936, 105-115
投稿日:222
更新日:429
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Wataru
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超幾何関数, 直交関数, 多重ゼータ値などに興味があります

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